Места знакомств питера

рП рП рП риу 1п и р. Если воспользоваться соотношениями 43 и 53 то эти формулы можно привести к виду рП PL11 рга рШ рЛП 55 1 PiPiiVrT DW да п _ ЯШ D _ Z DW п Дп да да и Дел i. Последние члены в фигурных скобках формул 55 пропорциональны неизвестным смещениям пробных тел I и II они могут быть поэтому исключены путем устройства надлежащих пружинных связей с твердым каркасом подобно тому как это было сделано для исключения обратных воздействий каждого пробного тела на самого себя. Это сводится к тому что выражение 49 для коэффициента упругости пружины действующей на тело I заменяется на Vn PiHMri и да im D 56 причем упругость пружины действующей между каркасом и телом II должна быть изменена аналогичным образом. Далее члены пропорциональные относительному смещению 0Ш 0П могут для описанного выше измерительного устройства считаться известными с любой желаемой степенью точности и могут поэтому быть просто учтены при измерениях поля. Впрочем при помощи несколько более сложного устройства можно даже добиться места знакомств питера чтобы разность КШ DW исчезала. Для этого нужно подобно тому как это делается в описанном в 3 устройстве 155 К вопросу об измеримости электромагнитного поля 1933 г. для измерения полного импульса всей системы пробных тел применять для определения pl pini один и тот же световой пучок и подобрать надлежащим образом световые пути лучка используя определенное расположение твердых зеркал. А именно нужно подобрать их так чтобы при места знакомств питера измерении импульса отражения света от тела еш и от всех тел составляющих систему II происходили в моменты времени ti и соответственно tii а при места знакомств питера измерении они происходили в моменты места знакомств питера ti и соответственно . Чрезвычайная сложность всех этих приспособлений лежит в существе дела ибо она обусловлена исключительно только конечной скоростью распространения места знакомств питера рода полевых воздействий. Но они позволили нам действительно устранить описанное в начале этого параграфа кажущееся места знакомств питера между определениями одного и места знакомств питера усредненных значений данной компоненты поля. места знакомств питера самом деле формула 55 приводит теперь вместо места знакомств питера __к следующим выражениям для неопределенностей в величинах и мггт рАЛ I л П лТ Для минимального значения произведения этих неопределенностей отсюда получается выражение х mjw П А А 58 в полном согласии с вытекающими из квантовой теории поля формулами 8. Чтобы окончательно убедиться в полнейшем совпадении между следствиями из аппарата квантовой места знакомств питера и возможностями измерения данной компоненты поля усредненной по двум пространственно временным областям мы должны рассмотреть еще один вопрос. места знакомств питера использовали выше допущение о том что воздействие полей от пробных тел может быть описано классическим образом и должны теперь исследовать в какой мере это допущение отзывается на возможности проверки выводов из теории. Вопрос этот возникает в связи с тем что флуктуации полей от пробных тел неразрывно связаны с флуктуациями поля места знакомств питера излучения и можно было бы подумать что именно при измерении нескольких усредненных значений поля пренебрежение этими флуктуациями которые не могут быть прослежены на основе классической теории представляет существенное упущение. Мы рассматривали В правой части 58 опущен несущественный множитель 2. Прим перев. 57 156 39 К вопросу об измеримости электромагнитного поля области усреднения с линейными размерами L и соответствующими промежутками времени Г. Правда если относительное смещение обеих областей усреднения будет места знакомств питера же порядка как L и места знакомств питера то в том важном случае когда L велико по сравнению с сТ места знакомств питера пренебрежение не может иметь существенного значения. Однако в том случае когда порядок величины смещения L равен или места знакомств питера порядка сГ флуктуации черного излучения будут того же порядка как соответствующее отношению смещений критическое поле 01 значение которого выведено в 2 из соотношений неопределенности для поля величину 51 можно рассматривать как предел применимости классического описания. С другой стороны для двух почти места знакомств питера областей произведение дополнительных неопределенностей в усредненных значениях поля стремится согласно формулам 8 к нулю независимо от отклонения L и сГ так что
критическое поле 51 может оказаться сколь угодно малым по сравнению с флуктуациями черного излучения. В этом последнем случае пренебрежение флуктуациями могло бы показаться еще более недопустимым и могло бы быть истолковано как полный отказ от повторимости измерений поля. Более пристальное рассмотрение показывает однако что непротиворечивое толкование всех выводов из квантовой теории поля может быть достигнуто если мы будем рассматривать результаты измерений посредством описанного выше устройства как места знакомств питера усредненные значения поля места знакомств питера точка зрения представляет естественное и неизбежное обобщение понятия измерения. Дело в том что неподдающиеся классическому описанию флуктуации связанные с полевыми воздействиями всех пробных тел вообще места знакомств питера могут быть отделены от принципиально статистических черт всякого теоретического утверждения если только оно заранее не предполагает возможность измерения поля в узком смысле. Не налагая на поставленную здесь проблему измерения каких либо ограничений мы можем поэтому считать рассмотренные выше флуктуации неотъемлемой составной частью самого поля подлежащего измерению. В этом отношении ситуация в случае когда измеряются несколько усредненных значений поля отличается от ситуации в случае когда измеряется только одно его значение только тем что в первом общем случае состояние поля с которым мы имеем дело при каждом его измерении зависит также и от результатов остальных измерений поля. При таком положении вещей уместно указать на то что при корреляции нескольких измерений поля мы имеем дело с такой чертой общей дополнительности описания которая не встречается в обычных проблемах измерения нерелятивистской квантовой механики. Принципиальное упрощение с которым мы встречаемся в этой последней теории состоит как раз в разделении между пространственной координацией и ходом во времени а это разделение позволяет расположить все измерительные 157 К вопросу об измеримости электромагнитного поля 1933 г. процессы в простую временную последовательность.