Необычные знакомства

А тогда результат одного измерения поля может быть просто причислен к исходным данным на основании которых вычисляются ожидания подлежащие проверке во втором измерении поля. С поучительным примером тесной взаимной корреляции мы встречаемся в измерениях одной компоненты поля усредненной по двум почти совпадающим пространственно временным областям. Сообразно требованию повторимости результатов измерения теория приводит здесь к условию чтобы оба измерения давали с любой степенью точности один и тот же результат совершенно независимо от тех статистических характеристик для измеряемых полей которые могут вытекать из исходных предположений. В нашей постановке опыта такое требование действительно выполняется это вытекает из того что в нашем случае мы имеем дело с двумя системами пробных тел которые занимают почти одну и ту же область пространства и используются в почти один и тот же промежуток времени. Согласно определению они подвергаются поэтому воздействию почти одного и того же поля необычные знакомства независимо от того из каких источников происходит это поле и какой вклад вносит в него то или иное из пробных тел. Собственно говоря из последнего замечания следует что при совпадающих областях усреднения совершенно одинаковые результаты обоих измерений необычные знакомства бы и без необычные знакомства компенсации. Но вследствие полевых воздействий пробных тел получаемые таким путем результаты могли бы отклоняться от подлежащих проверке теоретических ожиданий причем это отклонение было бы непредсказуемым и тем большим чем больше та точность измерений которой мы задаемся. Мы рассматривали выше компенсационный механизм пригодный для отдельных измерений поля а переходя в начале этого параграфа к случаю двух усредненных значений мы оставили сперва этот механизм без изменений. Применение такого механизма хотя и уменьшает вообще говоря отклонения о которых мы только что говорили необычные знакомства зато делает невозможной корреляцию между измерениями обоих усредненных значений такой корреляции препятствуют действия пружин пропорциональные независимым смещениям пробных тел. В окончательно принятом для измерения двух усредненных значений измерительном устройстве были устра 158 39 К вопросу об измеримости электромагнитного поля нены путем компенсации действия пружин все доступные определению различия между результатами измерений необычные знакомства выводами из теории а тем самым была восстановлена и упомянутая корреляция для двух совпадающих областей. Действительно импульсы переданные каждому пробному телу в результате действия всех пружин и поделенные на соответствующие плотности заряда будут в этом случае совершенно необычные знакомства от величины недоступных контролю смещений пробных необычные знакомства По вопросу о непротиворечивости описания мы хотели бы заметить еще следующее. Всякая попытка проконтролировать путем исследования излучения пробного тела изменение квантового состава поля вызванное его измерением исключила бы возможность использовать необычные знакомства данного измерения поля для сравнения с результатом последующего измерения. Об этом мы неоднократно говорили выше. В самом деле для того чтобы можно было говорить о таком использовании нужно чтобы имелись такие пары точек необычные знакомства областей I и II для которых одно из выражений г ct 12 или r ct2 ti обращалось бы в нуль. Но тогда поля излучения порождаемые в ходе измерений поля пробными телами I и II не могли бы быть перехвачены и проанализированы на их пути от одного необычные знакомства тела к другому без того чтобы существенно не повлиять на поля подлежащие измерению посредством этих пробных тел. Анализ сколь угодно точный квантового состояния полного поля можно было необычные знакомства предпринять без ущерба для поставленной проблемы измерения только после того как все измерения поля закончены а тогда результаты такого анализа уже не могли бы быть использованы. 7. необычные знакомства двух необычные знакомства значений неодинаковых компонент поля Что касается измерений усредненных значений неодинаковых компонент поля то особого рассмотрения требует здесь только случай взаимно перпендикулярных однотипных или разнотипных компонент. В самом деле требуемая формальным аппаратом квантовой электродинамики полная коммутативность и независимая измеримость параллельных разнотипных компонент очевидно выпол�
�яется она отвечает тому факту что согласно формулам 42 порождаемое измерением магнитное поле имеет компоненту Н тождественно равную нулю. Измеримость же усредненных значений перпендикулярных компонент поля допускает исследование на основе формул 43 необычные знакомства здесь аналогичны тем какие были развиты нами в предыдущем параграфе.