Найти девушку для знакомства

Если и остается какой нибудь произвол то он относится только к нашей свободе выбора и использования различных измерительных приборов характерной для самого понятия об эксперименте. С каждой постановкой опыта связан отказ от одной из двух сторон описания физических явлений эти две стороны будут здесь как бы дополнительными одна к другой тогда как их сочетание характеризует 185 Можно ли считать квантовомеханическое описание полным найти девушку для знакомства г. методы классической физики. Отказ этот существенно обусловлен тем найти девушку для знакомства что в области квантовых найти девушку для знакомства невозможен точный учет обратного действия объекта на измерительные приборы т. найти девушку для знакомства учет переноса количества движения в найти девушку для знакомства измерения положения и учет смещения в случае измерения количества движения. В связи с этим никакие сравнения и аналогии между квантовой механикой и обыкновенной статистической механикой никогда не смогут передать сути дела как найти девушку для знакомства ни были полезны такие аналогии для формального изложения теории. Ведь в каждой постановке опыта пригодной для изучения собственно квантовых явлений мы сталкиваемся не только с незнанием значений некоторых физических величин но и с невозможностью дать этим величинам однозначное определение. Последние замечания в равной мере относятся и к той упомянутой выше найти девушку для знакомства задаче которая была рассмотрена Эйнштейном Подольским и Розеном. Эта задача не требует более сложных рассуждений чем те простые примеры которые были рассмотрены нами выше. Тот частный случай квантовомеханического состояния двух свободных частиц для ко торого эти авторы дают явное аналитическое выражение может быть воспроизведен по крайней мере принципиально при помощи простой экспериментальной установки установка эта состоит из жесткой диафрагмы с двумя параллельными щелями весьма узкими по сравнению с расстоянием между ними причем сквозь каждую из этих щелей проходит независимо друг от друга по одной частице с заранее измеренным количеством движения. Если измерить количество движения этой диафрагмы до и после прохождения частиц то мы действительно будем знать во первых сумму составляющих количества движения обеих частиц в направлении перпендикулярном к щелям и во вторых разность их начальных координат отсчитываемых в том же направлении. При этом канонически сопряженные величины т. е. разность составляющих их количеств движения и сумма их координат останутся конечно совершенно неизвестными1. При таком расположении опыта ясно что если затем произвести единственное измерение либо положения либо количества найти девушку для знакомства одной из частиц то тем самым будет автоматически определено с любой желаемой точностью положение или соответственно количество движения другой частицы это будет по крайней мере в том случае если найти девушку для знакомства волны соответствующая свободному движению каж 1 найти девушку для знакомства описание будет очевидно соответствовать с точностью до несущественного нормировочного множителя как раз тому преобразованию переменных которое было приведено в одном из предыдущих примечаний где giPi 202 должны обозначать координаты и составляющие количества движения обеих частиц и угол найти девушку для знакомства должен равняться я4. Заметим также что волновая функция приведенная в формуле 9 цитированной выше статьи соответствует частному случаю Р20 и предельному случаю двух бесконечно узких щелей. 186 44 Можно ли считать квантовомсханическое описание полным дой из частиц достаточно мала по сравнению с шириной щелей. Как указано названными авторами на этой стадии опыта мы имеем полную возможность свободно выбирать тот или иной вариант опыта смотря по тому какую из названных величин мы желаем определить причем ни в том ни в другом варианте мы не трогаем непосредственно ту частицу которой мы интересуемся. Та свобода выбора которую предоставляет нам эта постановка опыта как раз и означает что нам надлежит остановиться на одной из двух разных экспериментальных манипуляций допускающих однозначное применение одного из двух дополнительных классических понятий все это совершенно так же как в разобранном выше найти девушку для знакомства случае одной частицы прошедшей через щель диафрагмы где мы могли выбирать между манипуляциями нужными для предсказания ее положени
я и количества движения. В самом деле измерить положение одной из частиц означает не что иное как установить как опа будет себя вести по отношению к какому нибудь прибору неподвижно скрепленному с подставкой определяющей пространственную систему отсчета. В описанных выше условиях опыта такого рода измерение дает нам также знание того найти девушку для знакомства которое занимала найти девушку для знакомства этой системы отсчета наша диафрагма после того как частицы прошли сквозь щели тогда как без такого измерения положение диафрагмы остается совершенно неизвестным. Очевидно что только таким путем мы получим данные позволяющие найти девушку для знакомства заключения о начальном положении другой частицы по отношению к остальному прибору. Но зато допустив существенно неопределенный перенос количества движения от первой частицы к упомянутой подставке мы тем самым лишили себя всякой будущей возможности применять закон сохранения количества движения к системе состоящей из диафрагмы и обеих частиц а найти девушку для знакомства потеряли ту единственную основу которая могла позволить нам однозначно применить понятие количества движения к предсказаниям относящимся к поведению второй частицы. И наоборот если бы мы пожелали измерить количество движения одной из частиц мы потеряли бы вследствие неизбежного в таком измерении найти девушку для знакомства не поддающегося учету смещения всякую возможность судить по поведению этой частицы о положении диафрагмы относительно остального прибора и лишили бы себя всякой основы для найти девушку для знакомства относящихся к локализации другой частицы. С нашей точки зрения мы видим теперь что формулировка упомянутого выше критерия физической реальности предложенного Эйнштейном Подольским и Розеном содержит двусмысленность в выражении без какого бы то ни было возмущения системы. Разумеется в случае подобном только что рассмотренному нет речи о том чтобы в течение последнего критического этапа процесса измерения изучаемая система подвергалась какому либо механическому возмущению.